真实的，相互作用的基本粒子始终由“裸”粒子和虚拟粒子云组成，这些粒子在复合对象内部介导自互动和/或键合。 在这封信中，我们讨论了电子和夸克这两种不同情况下虚拟云的自旋含量问题。 此外，在质子自旋的背景下讨论了夸克自旋，质子自旋是由夸克和虚拟胶子的相互作用产生的。 我们提出了对胶子贡献的一般约束，并与实验数据进行了比较。

在之前的工作中（Ahmed，Eur Phys J C 78（7）：598，2018），我们研究了在拓扑琐碎的平面Gödel型时空中标量和自旋半粒子的相对论量子效应。 我们发现系统的能量特征值受表征时空的涡度参数的影响。 在目前的工作中，我们研究了在平面Gödel型解中具有线性和库仑型标量势的Klein-Gordon方程上标量粒子的线性约束。 由于标量势和涡度参数的存在，系统的能量特征值得到修改。 此外，我们研究了具有库仑型矢量和标量势的自旋-0粒子的相对论量子运动，并分析了其对能量本征值的影响。

在这项工作中，我们为边缘状态为共形自由度且中心电荷对应于陪集结构su（2）k⊕su（2 + 1维）的一大类2 + 1维非阿贝尔拓扑自旋液体提出了一种有效的低能理论。 2）k'/ su（2）k + k'。 对于k'的特定值，它为unit最小和超保形模型提供了级数。 这些空位相最近被建议从一维耦合量子线阵列中获得。 通过这样做，我们在两种不同的方法之间提供了明确的关系：量子线和Chern-Simons体积理论。 首先，我们在相互作用的量子线与相应的边缘保形场理论之间建立了直接联系，事实证明这是根据手性测量的WZW模型给出的。 依靠体积-边缘对应关系，我们能够构建潜在的非阿贝尔的Chern-Simons有效场论。

根据《多处理器编程的艺术》一书第七章“自旋锁与争用”编写的C++代码，演示了10种锁的实现。代码为本人学习研究所用，欢迎高手赐教。

the 0介子的独家生产在COMPASS实验中通过将160 GeV / c介子从横向极化质子上散射下来进行了研究。 根据Q2，xBj或pT2测量了五个单旋和三个双旋方位角不对称。 发现sinÏ•S不对称度为0.019±0.008（统计）±0.003（系统）。 还发现所有其他不对称性都较小，并且在实验不确定性范围内与零保持一致。 使用基于GPD的模型进行最近的计算

在DESY实验室，通过HERMES光谱仪研究了27.6 GeV正电子和电子束从横向极化氢靶上的散射，研究了Ï介子的硬排他性电产生。 测量相对于横向质子极化的横截面的单旋不对称性的五个方位调制的幅度。 它们是在整个运动学区域以及光子虚拟度和动量传递到核子的两个单元中确定的。 同样，将不对称振幅分为纵向和横向分量。 将这些结果与包含介子极贡献的现象学模型进行比较。 在此模型中，数据有利于正过渡形状因数。

我们研究核物质中Σc（Σc*）重子的近藤效应。 就自旋和同位旋[SU（2）spin×SU（2）isospin]对称性，重夸克自旋对称性和S波相互作用而言，我们提供了Σc（Σc*）的拉格朗日方程的一般形式 重子和核子。 我们在单环水平上分析了重归一化方程，发现自旋交换和同位旋交换的共存与自旋交换相互作用和同位旋交换相互作用分别存在的情况相比，放大了近藤效应。 我们证明解决方案存在理想的耦合常数集，包括SU（4）对称性作为SU（2）spin×SU（2）isospin对称性的扩展。 我们还对核物质中D（D *）介子的近藤效应进行了类似的分析。 根据获得的结果，我们推测从真空中的重介子（重子）到核物质中的重子（介子）可能存在“映射”。

研究了在（A）dS中传播的全对称连续自旋场。 为此领域开发了拉格朗日规不变公式。 连续自旋场的拉格朗日函数是根据双无迹张量场构造的，而规范变换是根据无迹规范的变换参数构造的。 发现了类似于计量器条件的de Donder，它导致简单的计量器固定拉格朗日。 提出了在全局BRST变换下固定的拉格朗日不变式。 BRST Lagrangian用于计算分区函数。 证明了连续自旋场的分配函数等于一。 还研究了连续自旋场的各种解耦极限。

研究了在（A）dS时空中传播的铁离子连续自旋场。 开发了用于这种铁离子场的规范不变拉格朗日公式。 铁电连续自旋场的拉格朗日函数是根据三重伽马无迹张量–旋轴狄拉克场构造的，而规范对称性是通过使用伽马无轨规范转换参数实现的。 证明了铁离子连续自旋场的分配函数等于一。 发现了改进的de Donder量规条件，该条件大大简化了运动方程的分析。 研究了导致自旋无质量，部分无质量和大量费米子场的解耦极限。

我们研究了$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ * \ ell \ bar {\ nu} _ \ ell $$Λb→Λc∗ℓν¯ℓ和$$ \ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c ^ *的含义 \ pi ^-$$Λb→Λc∗π-$$ [\ Lambda _c ^ * = \ Lambda _c（2595）$$ [Λc∗ =Λc（2595）和$$ \ Lambda _c（2625）] $$Λc （2625）]可以从重夸克自旋对称性（HQSS）推论得出的衰变。 确定作为HQSS伙伴的奇数奇偶校验$$ \ Lambda _c（2595）$$Λc（2595）和$$ \ Lambda _c（2625）$$Λc（2625）共振作为HQSS伙伴，总角动量–奇偶校验$$ j_q ^ P = 1 ^-$$ jqP = 1-对于轻自由度，我们发现比率$$ \ Gamma（\ Lambda _b \ rightarrow \ Lambda _c（2595）\ pi ^-）/ \ Gamma（\ Lambda _b \ rig