本文研究假设的Lorentz不变违反对$$ t \ bar {t} $$ <math> t t 的影响 大型强子对撞机和未来强子对撞机上的 ′ </ math>生产。 在夸克区中，与洛伦兹对称性的可能偏差仍然很难得到约束。 专门分析$$ t \ bar {t} $$ <math> t t 产生了¯ </ math>事件

我们证明了大规模瘦素形成和三环中微子质量产生的共同起源。 具体来说，我们将标准模型扩展为两个真实的单重态标量，两个在一定全局对称性下带有不同量子数的单电荷标量以及两个或多个马略那质量的单重态费米子。 仅允许轻轻地或自发地破坏这种全局对称性。 我们的模型还遵循精确守恒的Z 2离散对称性。 通过实数标量衰变然后带电的标量衰变，我们可以获得存储在标准模型轻子中的轻子不对称性。 轻子不对称性可以通过sphaleron过程部分转化为重子不对称性。 这种瘦素形成的相互作用还可以产生三环图以产生中微子质量。 最轻的单重态费米子可以保持稳定，用作暗物质粒子。

我们考虑了在宇宙的重子不对称与暗物质的遗迹丰度之间共享生产机制的含义，这不会导致匹配不对称。 我们提出了一个在两个扇区的瘦细胞生成框架内的简单模型，在该模型中，右手的无菌中微子不平衡地衰减到标准模型和深色扇区，在一个模型中产生不对称性，在另一个模型中产生不对称性。 这种认识自然可以适应keV质量以上的浅色暗物质。 暗区中的相互作用可能会或可能不会导致该区热化，从而导致有趣的现象学含义，包括热，暖或冷的热遗物暗物质，同时又逃避了宇宙学的限制。 在最小的假设下，该模型为无菌中微子暗物质提供了一种新颖的非热产生机制，并预测了间接检测特征，这可能解决了在各种星系团中观察到的无法解释的3.5 keV谱线。

我们从规范的B-L模型中，通过额外的中性Z'玻色子的衰变研究了右手中微子的配对产生。 考虑到当前对Z'质量的约束以及相关的量规耦合g1'，我们分析了寿命极限，FASER 2，CODEX-b，MATHUSLA以及MAPP检测器的假设版本对拟议实验的敏感性。 源自Z'衰变的长寿命重中微子N。 我们通过确定LHCb的范围和高发光LHC运行的CMS型检测器来进一步补充这项研究。 我们证明，在无电流的情况下，g1'= 10-3接近电流极限，FASER 2对低至VμN≈10-4的有源无菌中微子敏感，而可以获得VμN≈10-5的范围 对于CODEX-b和LHCb，质量范围为mN≈5–20 GeV和mZ′≈20–70 GeV。 最终，MATHUSLA可以探测到VμN≈10-7并涵盖在轻中微子质量产生的典型跷跷板场景中预期的混合方式。

根据与s = 8 $$ \ sqrt {s} = 8 $$ TeV记录的质子-质子碰撞的积分光度11.4 fb-1对应的数据集，给出了b-强子对产生的测量结果。 大型强子对撞机的ATLAS检测器。 选择事件，其中在包含J /ψ→μμ的衰减通道中重建b子强子，并在包含μ子的衰减通道中重建第二个b子强子。 结果以基准量表示，该基准量由运动学要求根据分析中使用的三个μ子定义。 基准横截面的测量值为17.7±0.1（stat。）±2.0（syst。）nb。 还测量了许多归一化的差分横截面，并将其与Pythia8，Herwig ++，MadGraph5_aMC @ NLO + Pythia8和Sherpa事件生成器的预测结果进行比较，从而为重口味生产提供了新的限制。

这封信报告了在s = 8 TeV的质子-质子碰撞中观察到的高横向动量Zbbbb信号，并测量了其生产截面。 分析的数据是在2012年使用大型强子对撞机的ATLAS探测器收集的，对应的综合光度为19.5 fbâ1。 Zâbb衰变是从一对带有b标签的射流重建的，并与R = 0.4的anti-kt射流算法进行聚类，该算法具有较低的角间隔并形成pT> 200 GeV的双射流。 信号产量是从与双射不变质量分布的拟合中提取的，主要的多射背景质量形状是通过采用完全数据驱动的技术来估计的，该技术降低了分析对仿真的依赖性。 基准横截面确定为σZ†bbfid = 2.02±0.20（stat。）±0.25（syst。）±0.06（lumi。）pb = 2.02±0.33 Âpb，与下一阶的理论预测非常吻合。

这封信介绍了使用大型强子对撞机的ATLAS探测器在sNN = 2.76 TeV时在Pb + Pb碰撞中附近射流的相关产量的测量值。 该测量使用2011年记录的0.14nbâ1数据进行的。相关喷气机对的产生使用“邻国”喷气机与“测试”喷气机相伴的比率RαR进行量化。 在伪快速性-方位角平面中的给定角距离范围内。 在ATLAS量热仪中测量射流，并使用anti-kt算法对其进行重建，半径参数d = 0.2、0.3和0.4。 RβR是在不同的Pb + Pb碰撞中心度仓中测量的，其特征是在前热量计中测量的总横向能量。 观察到所有三个射流半径与RαR的中心性相关性，其中RαR在中心碰撞中比在外围碰撞中要低。 给出了由不同中心位置的RαR值和40％至80％中心位置的R值组成的比率。

这封信报告质子-质子碰撞在质子中心能量为7时质子-质子碰撞的唯一γ-α-β-（+，β-α）（？= e，γ）截面的测量值。 由LLAS的ATLAS实验得出的TeV，基于4.6fbâ1的综合发光度。 对于满足排他选择标准的电子或介子对，使用与Dilepton非平面分布的拟合来提取基准横截面。 在电子通道中的横截面确定为a的ƒƒγγ†e + eˆexcl。= 0.428±0.035（stat。）±0.018（syst。）pb 相对具有大于24 GeV的电子对的不变质量的空间区域，其中两个电子都具有横向动量pT> 12 GeV和伪快速度|β| <2> 10 GeV和伪快速度|α| <2.4的μ对，对断面确定为σγΔ¼+Δεexcl。= 0.628。 ±0.032（stat。）±0.021（syst。）pb。 当在理论计算中考虑由于质子的有限大小而引起的质子吸收效应时，发现测得的横截面与理论预测一致。

已使用ALICE检测器在三个质心能量s = 0.9、2.76和7 TeV的质子-质子碰撞中以正向速度（2.3 <α<3.9）的正向速度（2.3 <α<3.9）测量了包容性光子的多重性和伪快速分布 。 可以看出，平均光子多重性随光束能量的增加与对数和幂律相关性都兼容。 在非弹性pp碰撞在2.76和7 TeV质心能量相对于0.9 TeV产生的平均光子多重性的相对增加是37.2±0.3％（stat）±8.8％（sys）和61.2 分别为±0.3％（stat）±7.6％（sys）。 通过负二项式分布很好地描述了所有质心能量的光子多重性分布。 多样性分布还根据KNO变量表示。 将结果与模型预测进行比较，通常发现模型预测低估了大光子倍数（尤其是最高质心能量）下的数据。 数据已探究了光子的极限碎裂行为，但在测得的伪快速范围内未观察到。

中微子质量，物质-反物质不对称性和暗物质的问题可以通过假设马约拉纳质量低于电弱尺度的右旋中微子得以成功解决。 在这项工作中，从LHC的13个TeV质子-质子碰撞中的32.9 fb -1到36.1 fb -1提取的W玻色子的轻子衰变被用来搜索重质中性轻子（HNL），这些轻子是通过与μ子或电子混合而产生的。 中微子。 使用ATLAS检测器以即时和位移的轻子衰变信号进行搜索。 快速签名需要在相互作用点（μμe或eeμ）处产生三个轻子，并在相同风味的相反电荷拓扑上具有否决权。 位移的信号包括来自W玻色子衰变的快速介子，以及要求从相互作用点沿横向平面位移4-300 mm的双峰顶点（μμ或μe）。 该搜索为HNL质量在4.5–50 GeV范围内的HNL与介子和电子中微子的混合设置了约束。