研究了tt事件中射流形状对b夸克质量和强耦合的依赖性。 为此，Pythia Monte Carlo生成器用于在s = 7TeV的pp碰撞中生成tt事件的样本，对淋浴QCD标度Λs和b-夸克质量mb的值进行扫描。 将获得的射流形状与ATLAS协作组织最近发布的数据进行比较。 从拟合到光射流数据，确定蒙特卡洛淋浴喷头，同时使用b-射流形状提取b-夸克质量。 b-夸克质量的结果是mb = 4.86-0.42 + 0.49GeV。

我们证明，M-理论接受一类超对称八维压缩背景解，该解具有内部复杂的纯自旋，比Calabi-Yau更为普遍。 基于此结果，我们获得了具有外部三维Minkowski时空的一类特殊的超对称M理论八维非几何压缩背景，证明了非几何压缩的整体空间也是可微的 歧管，尽管相对于相应的标准M理论压实背景而言，其几何和拓扑特性有很大不同：它是一个紧凑的复杂歧管，它允许Kähler覆盖层具有由相对于Kähler度量的全纯同构性进行的甲板变换。 我们表明，这类非几何压缩是通过MarioGarcía-Fernández和Heterotic Supergravity的作者最初开发的机制来逃避Maldacena-Nuñezno-go定理的，因此不需要l P校正即可。 非平凡的翘曲因子或四形式的通量。 我们获得了一个复杂的Hopf四折方程组的显式压缩背景，该方程组解决了该理论的所有运动方程，包括运动的翘曲因子方程。 我们还表明，此类非几何压缩体在射影Kähler基体上配备了全同性主圆环纤维化，并且具有几乎平行的G 2叶的余维一叶化，因此与M的工作联系。 Babalic和C. Lazaroiu讨论了最一般的M理论超对

我们的目的是表明，修正重力的Chern-Simons术语可以理解为通过将3维代数流形添加到初始的11维时空流形中而产生。 这建立了11 + 3维的时空。 在该系统中，首先，一些散装的场与11维流形上的场合并，从而使规范场的秩超过了代数的维数。 因此，出现了异常。 为了解决这个问题，在11 + 3维时空中包含了另一个11维流形，它通过交换Chern-Simon场与初始流形相互作用。 该机制能够消除异常。 Chern-Simons术语实际上在11 + 3时空的一对11维流形中产生了一个额外的流形。 总结11维流形的拓扑结构和整体中交换的Chern-Simons流形的拓扑结构，我们得出结论，总拓扑结构缩小为1，这与大爆炸理论的主要思想相符。

在重离子碰撞中，大量高能QCD射流可以研究这些多粒子喷雾在经过夸克-胶子等离子体时如何进行修饰。 为了使这一过程更具启发性，我们以中等不透明度在一阶通过颜色限定的介质传播的硬夸克中计算了包含两个胶子的速率。 我们明确地对两种发射的胶子施加了能量排序，这样“硬”胶子可以被认为属于射流子结构，而另一种是“软”发射（可以是共线的或中等感应的）。 我们的分析集中在两个特定的限制上，这些限制阐明了对裂隙的附加角度和地层时间顺序的修改。 在一个极限中，“硬”胶子的形成时间比“软”胶子的形成时间短，从而导致了一个概率公式，用于产生夸克-胶子天线并随后产生辐射。 在另一个极限中，地层的次序被逆转，这自动导致射流子结构被介质分解的事实。 在这种情况下，我们观察到一个特征性的延迟：射流作为一种色电流（夸克）辐射直至形成“硬”胶子，此时我们观察到新色电流（胶子）的辐射开始。 在我们的运动学约束范围内，我们的计算支持一幅图片，其中，中等射流动力学被描述为后续天线的集合，这些天线由介质根据其横向范围进行解析。

在本文中，我们通过在渐近线性扩张背景下将其全息对偶性应用于II型弦理论，研究了弯曲流形上的6d小弦理论（LST）（N NS5-分子世界体积的解耦理论）。 我们专注于具有大量Killing向量（即最大对称空间的乘积）的背景，而不需要超对称性（除度量外，我们不打开任何背景字段）。 LST是非本地的，因此不清楚可以在哪个空间上定义； 我们表明全息术意味着该理论不能应用于负弯曲的空间，而只能应用于零或正曲率的空间。 例如，如果不打开额外的背景场，就不能将LST放在反de Sitter空间乘以另一空间的乘积上。 在具有正曲率的空间（例如S 6，ℝ2×S 4，S 3×S 3等）上，我们通常会发现（对于大N值）双重全息背景，它们在各个地方都是弱耦合且弱弯曲的，因此可以 由II型超重力很好地描述。 在某些情况下，对于同一空间上的LST，存在多个平滑解决方案，并且它们都有助于分区功能。 我们还研究了在球体上致密的LST的热力学性质，发现了光谱的Hagedorn行为的主要校正，这在弯曲空间与平面空间上是不同的。 我们讨论了全息重归一化程序，必须执行该程序才能为LST获得有限的自由能。 我们不知道如何为一

GTM115.Differential.Geometry,Manifolds,Curves,and Surfaces.Gostiaux Berger,

在紧致的Calabi-Yau流形上，虚部具有确定惯性指数的周期矩阵形成复空间的子空间。在这些子空间上，对辛群Sp（2n，Z）的子群G0发展了模形式理论，并在具有一个负惯性指标的周期矩阵所形成的空间上给出了推广的Siegel模形式表达式。

《微分流形及其应用》作者 : 杨万年主编 出版时间 : 1992年 出版社: 重庆大学出版社

gmm的matlab代码k个分量GMM的流形上的插值 Hyunwoo J.Kim，Nagesh Adluru，Monami Banerjee，Baba C.Vemuri，Vikas Singh， k分量高斯混合模型（GMM）流形的插值，在国际计算机视觉会议（ICCV）上，2015年12月。 这是MATLAB中用于k -GMM插值的最小源代码。 请看一下演示html。 此外，演示脚本“ DEMO_MAIN_ICCV2015_KGMM_INTERPOLATION”在根目录中也可用。

第4章 电感式传感器 三、电涡流形成范围　 1. 电涡流的径向形成范围　 线圈—导体系统产生的电涡流密度既是线圈与导体间距离 x的函数, 又是沿线圈半径方向r的函数。当x一定时, 电涡流密 度J与半径r的关系曲线见图 4 - 21 所示。 由图可知(图中J#-0为金属导体表面电涡流密度， 即电涡 流密度 大值。 Jr为半径r处的金属导体表面电涡流密度。)： 　 ① 电涡流径向形成的范围大约在传感器线圈外径ras的 1.8～2.5 倍范围内, 且分布不均匀。　 ②电涡流密度在短路环半径r=0处为零。