我们使用O（a）改进的Wilson夸克通过晶格模拟研究了具有两种简并光味的QCD的热转变。 在200 MeV和540 MeV之间的三个固定零温度点质量下，以固定值N t =（aT）-1 = 16进行温度扫描，其中a为晶格间距，T为温度。 在此范围内，我们发现过渡与广泛的交叉相一致。 为了恢复手性对称性，我们研究了静态筛选光谱。 从过渡温度开始，我们观察到横向等矢量和轴向矢量通道之间的简并性。 特别引人注目的是，与零温度下其值相比，手性相变周围的等矢量标量和拟标量筛分质量之间的分裂至少降低了三倍。 实际上，在我们的不确定性范围内，分裂与零是一致的。 这不利于O（4）通用性类中的手性相变。

在我们最近的论文中（Das等人，在Phys Rev D 97：115023，2018），我们探索了在最小的非异质U（U）的背景下，在未来的LHC中发现沉重的Majorana右旋中微子（RHN）的前景。 1）扩展标准模型（SM），其中通过共振产生的巨型U（1）规格玻色子（$$ Z ^ {\ prime} $$ Z'）的衰减来创建一对RHN。 我们已经指出，该模型可以显着提高$$ Z ^ \原始$$ Z'玻色子对一对RHN的分支比，这对于在非常严重的LHC Run-2下发现RHN至关重要 从具有Dilepton最终状态的$$ Z ^ \ prime $$ Z'玻色子的搜索中获得约束。 在本文中，我们在重现中微子振荡数据的同时，对大型强子对撞机执行相同的参数扫描，以评估相同符号双扩散最终状态（Majorana RHNs生产的烟枪签名）的最大生产率。 我们还考虑了带有替代电荷分配的最小非奇异U（1）模型。 在这种情况下，与传统情况相比，我们发现$$ Z ^ \ primary $$ Z'玻色子对一对RHN的分支比进一步提高，这为甚至在$之前发现RHN提供了可能性。 $ Z ^ \ prim

我们显示了一个最小（最小）的跷跷板模型，该模型涉及两个右手中微子和一个非常受约束的狄拉克质量矩阵，具有一个纹理零和两个独立的狄拉克质量，可以从半直接的S 4×U（1）对称性产生 超对称模型。 产生的CSD3形式的中微子质量矩阵仅取决于两个实际质量参数和一个不确定的相。 我们展示了如何通过扩展S 4×U（1）对称性以将Z 3因子乘积与CP对称性结合在一起而将相固定为统一的立方根之一，CP对称性被自然破坏而留下单个残差 带电的轻子扇形中的Z 3和中微子扇形中的残余Z 2，抑制了较高阶的校正。 从单一的立方根选择的相位为−2π / 3，该模型预测m 1 = 0，反应堆角θ13 = 8的正常中微子质量层次。 取决于模型对中微子质量的拟合度，太阳角为7°，太阳角θ12 = 34°，大气角θ23 = 44°，并且CP违反振荡相位δCP = -93°。

我们在解耦重力时研究了六维N =（1,0）理论中的阿贝尔规范对称行为，并在6d N =（1，0）SCFT的背景下研究了阿贝尔风味对称性。 从超重力的角度来看，异常抵消机制意味着当重力解耦时，阿贝尔规范的对称性只能作为全局对称性存在。 已显示以这种方式获得的风味对称性没有ABJ异常，并且明确获得了它们在去耦极限中的非Hooft异常多项式。 在F理论的实现中，阿贝尔规范对称性的解耦意味着被称为有理截面的高度对的数学对象在椭圆形Calabi-Yau三倍体的基础上不能作为曲线收缩。 我们利用有理断面的Mordell-Weil组的性质从超重力证明了这一预测。 在本文的第二部分中，我们研究了6d N =（1，0）SCFT中的阿贝尔风味对称性。 我们根据几何量大的U（1）的合适线性组合，阐明了F-理论中这种风味对称性的几何起源以及它们的现场理论解释。 我们的一般结果在各种显式示例中得到了说明。

如果将夸克和轻子的标准模型扩展为包括三个单重态右手中微子，则生成的费米子结构只用一个简单的约束就可以接受无数个无异常的解。 满足此约束的著名示例是BL，Lμ-Lτ，B-3Lτ等。我们推导了此简单约束，并讨论了两个新的示例，它们为夸克和轻子家族之间的混合结构提供了一些见识，以及 他们在大型强子对撞机上的可能验证。

我们考虑对标准模型进行简单扩展，其具有依赖于风味的$$ U（1）'$$ U（1）'，该模型已被提议用来解释最近在LHCb上报道的某些B介子异常。 将$$ U（1）'$$ U（1）'电荷选择为无异常$$ B_3-L_3 $$ B3-L3和$$ L_ \ mu -L_ \ tau $$Lμ-的线性组合 τ 在此模型中，SM中的风味结构由于取决于风味的$$ U（1）'$$ U（1）'电荷而受到限制，特别是夸克混合是由多余希格斯的较小真空期望值引起的 成对的东西。 结果，自然而然的是，获得了涉及底部夸克的大量沉重希格斯玻色子的违反风味的汤河耦合。 在本文中，我们关注模型希格斯扇形的现象学，包括额外的希格斯双峰和单峰标量。 我们根据希格斯和弱电数据对希格斯扩展扇区施加各种界限，B介子混合和衰减以及单位和稳定性界限，然后讨论大型强子对撞机中重型希格斯玻色子的产生和衰减。

%GM（1,1）模型 clear clc disp('请输入原始数据序列，如 [60.7,73.8,86.2,100.4,123.3]') X0=input('请输入原始数据序列：') n=length(X0);%数据个数

随着新的和更灵敏的直接检测实验的出现，对暗物质（DM）进行热WIMP解释的范围变得极为狭窄。 在这些实验中未观察到热WIMP，在WIMP-核子散射截面上设置了很强的上限，并在几年之内可能与相干的中微子-核子截面重叠。 因此，DM很可能具有某些非热源。 在这项工作中，我们详细探讨了在U（1）B-L模型框架内非热无菌中微子DM的可能性。 另一方面，U（1）B-L模型是扩展标准模型的良好动力和最小方法，因此它可以通过I型跷跷板机制解释中微子质量。 我们已经显示，除了解释中微子质量外，它还可以容纳具有正确残留密度的非热无菌中微子DM。 与现有文献相反，我们发现W±衰减也可以是无菌中微子DM的主要生产方式。 为了获得暗物质的共同移动数密度，我们在这里解决了耦合的玻尔兹曼方程组，其中考虑了无菌中微子暗物质的所有可能衰变以及an灭生产模式。 虽然这里开发的框架是针对U（1）B-L模型完成的，但可以非常普遍地应用于具有额外中性规格玻色子和费米非热暗物质的任何模型。

我们研究经典尺度不变的U（1）'模型中由一阶相变产生的引力波的规范依赖性。 通过包含热恢复功能，可以破坏此类模型中单环有效电势的偶然量表独立性。 恢复后的有效电位中的轨距伪迹会传播到重力波谱，并在特定轨距选择下导致预测结果出现一个数量级的不确定性。

由于本书课件有14章，放一起上传不了那么大，所以分开（1）（2）上传 本节（1）共有6章，剩余8章在（2） 6.0课件S2使用JSP／Servlet／Ajax技术开发新闻发布系统 PPT教程，上机练习，课后参考答案，以及阶段小测试，内部上课课件