基于CCD的侧向散射激光雷达不受几何因子的影响, 是探测近地面气溶胶的有力工具。夜晚的探测技术已成熟, 由于背景光中夜晚的月光和星光远弱于白天的太阳光, 故利用夜晚探测技术得到的白天气溶胶信噪比很低。实验中选用窄带滤光片和小张角镜头, 通过校正窄带滤光片透射率、缩短单次曝光时间、多次曝光平均等技术可有效提高白天探测气溶胶的信噪比。白天个例表明, 侧向散射激光雷达与后向散射激光雷达反演的气溶胶后向散射系数廓线在0.75~1.50 km范围内的变化趋势一致, 并对0.75 km以下侧向散射激光雷达探测的正确性进行了验证。对合肥地区近地面气溶胶后向散射系数进行了37 h的连续昼夜探测, 并与同一地点的温度、PM2.5质量浓度联合进行分析。研究表明, 改进后的白天侧向散射激光雷达技术是正确、可行的。

GPS：周跳探测与修复树木、建筑物等障碍物对卫星信号的遮挡； 2.电离层条件、多路径效应、接收机的高动态和卫星低高度角等产生的低信噪比 3.接收机处理软件的问题 4.卫星振荡器出现故障

4899空口令探测器,扫描网络上不需要密码的radmin服务端，扫描结果直接用radmin连接。

行业文档-设计装置-电磁辐射探测笔.zip

利用python编写脚本实现局域网主机探测，简单高效，代码可直接运行。

一个窗口探测工具，类似spy++可以探测一个窗口，可以枚举桌面窗口树，用vs2010编写的

（1） 按网口探测 （2） 按 IP探测  绑定 IP/MAC地址对。其中，绑定方式有两种： （1） 探测 IP/MAC地址对后选择并绑定 （2） 手工输入 IP 与 MAC对。 探测 IP/MAC地址对 图 8-19 IP/MAC 地址探测 表 8-14 IP/MAC 地址探测项说明 域名 说明 按网口探测 IP/MAC 地址探测方式。 fe1 等网口 当前已激活的网口列表 管理员根据需求指定要做 IP/MAC 探测的网口，可以多选 按 IP 探测 IP/MAC 地址探测方式 输入框 输入 IP 地址或网段 探测 点击后，对指定网口进行 IP/MAC 地址对的探测 探测完成时，指定网口前的选择中符号消失，管理员可以点击“探测到的 IP/MAC 对”进行查看。 探测到的 IP/MAC 对 点击后，显示当前探测到的 IP，MAC 和网口的列表。

质子-质子碰撞中希格斯玻色子产生的包容性和差分基准横截面是在H→ZZ *→4ℓ衰减通道中测量的。 质子-质子碰撞数据是在大型强子对撞机以13 TeV的质心能量产生的，并由ATLAS探测器在2015年和2016年记录，对应的综合光度为36.1 fb -1。 与标准模型2的预测一致，H→ZZ *→4ℓ衰变通道中的包含基准横截面被测得为3.62±±0.50（stat）−±0.20 +±0.25（sys）fb。 91±0。 13英尺 还将横截面外推到总相空间，包括所有标准模型希格斯玻色子衰变。 测量了几个对希格斯玻色子的产生和衰变敏感的可观察到的基准截面，包括与希格斯玻色子有关的射流的运动学分布。 在数据与标准模型预测之间找到了很好的一致性。 使用对kappa框架的伪可观察扩展，将结果用于约束希格斯玻色子与标准模型粒子的异常相互作用。

这封信提出了对新的光共振的探索，该共振会衰减到成对的夸克，并与高pT光子或射流结合产生。 该数据集由质子-质子碰撞组成，在大强子对撞机上，ATLAS探测器在质心能量为s = 13 TeV的情况下，积分光度为36.1 fb $ ^ {-1} $。 共振候选物被确定为大型大半径射流，其子结构与粒子衰减成一个夸克对一致。 检查候选者的质谱图是否存在高于背景的局部过量。 在数据中未观察到新共振的证据，该新共振用于排除产生疏恐惧轴矢量Z'玻色子。

用LHC上的ATLAS探测器测量质子-质子碰撞中质子碰撞中W±Z事件的产生，质心能量为13 TeV。 所收集的数据对应于3.2fbâ1的综合亮度。 W±Z候选者重建使用规范玻色子的轻子衰变成电子或介子。 在检测器基准区域中为轻子衰减模式所测得的包容性截面为ƒƒW±Zâ–‽½„„„ fid。= 63.2±3.2（stat。）±2.6（sys。 ）±1.5（流明）fb。 相比之下，下一个领先的标准模型预测值为53.4×2.8 + 3.6 fb。 从基准到总相空间的测量结果外推得出σW±Ztot。= 50.6±2.6（stat。）±2.0（sys。）±0.9（th。）±1.2（lumi。） Âpb，与最近进行的48.2×1.0 + 1.1 pb的下一个到下一个领先顺序的计算一致。 还测量了横截面与射流多重性的关系，以及与电荷有关的W + Z和WˆZ横截面及其比例。